晶体管Q1和Q2是待测器件，要看两者是否匹配。在测试设备上，Q1和Q2共用一个基极电流(IB);由于电流没有其它更多流出路径，因此不需要做额外补偿。但要注意，β应足够高，使IE≈IC。还有一个要记住的细节，就是电阻R1和R2应相等。

为了给晶体管一些余量，在晶体管基极连接间引入一个额外的压降。这个压差几伏就合适，因此D1的好选择是一只蓝色LED。这只二极管帮助将Q1的基极电压(VB1)设定在大约电源电压(VS)的一半。用LED替代D1要好于使用齐纳二极管，因为它在小电流下有更锐利的拐点。此外，很多蓝色LED在不到10μA的电流下就能发光;光可以用于指示基极电流的存在，从而表示电路工作正常。式(1)决定了所需要的电源：

一只典型蓝光LED的正向压降大约为3.5V;假设VBE1=VBE2=0.7V，则可以得到VS值约为9.8V。电阻R1设定Q1的发射极电流，用式(2)计算：

发射极电流的选择应适合于未来晶体管的应用，因为beta值会随发射极与集电极电流而变化。当测试设备连接了匹配晶体管时(β1=β2)，R1和R2上的压降相等，电压表显示读数为0。

图2中的电路有相等的功能，但采用了一种更简单的方法来表示电流的平衡。当增益匹配时，两只红色LED(D2和D3)均不发光。

晶体管在用作放大或振荡时，它的放大倍数和工作频率是有一定限度的，并且还互相有影响。那么，晶体管的频率参数有哪些呢?下面分别介绍：

1.共基极电路截止频率fα

在晶体管共基极电路中，晶体管共基极电流放大系数α在频率较低时基本为一常数，但工作频率超过某一值时，α值开始下降，当α值降至低频值α(例如1kHz)的0.707倍时所对应的频率为fα，称为共基极电路截止频率(或α截止频率)。

2.共发射极电路截止频率fβ

它指在共发射极电路里晶体管的电流放大系数β值降低至低频值β0的0.707倍时所对应的频率为fβ，称为共发射极电路截止频率(或β截止频率)。

fα和fβ两个截止频率的物理意义是相同的，只是晶体管连接的电路形式不同，fα、fβ两者的关系是：fα=(1+β)fβ。因此只要知道其中一个频率参数和β值，就可推算出另一个频率值。由上式还可以看出：同一型号β值高的管子其fα、fβ都相对较高。另外，同一型号管子fα远大于fβ。因此，高频、超高频、特高频等振荡器电路为了发挥管子的潜能，常采用共基极接法。

3.特征频率fT

如上述，当晶体管工作频率超过一定值时，β值开始下降，当β降至为1时所对应的工作频率就称为该管的特征频率fT，显然，当f=fT时管子的共发射极放大倍数等于1，即完全失去了电流放大功能。有人也称fT为增益带宽乘积(见附图)。

4，最高振荡频率fm

由于一般晶体管的输出阻抗大于输入阻抗，因此，即使β≤1，它仍可以获得功率放大。故为了说明晶体管工作频率上的限制，又专门定义功率增益等于1时的工作频率称为晶体管的最高振荡频率fm。

显然，当f=fm时，晶体管的功率放大倍数等于1。其输出端功率反馈到输入端时刚好可以维持振荡状态，如果频率再高一点，电路就会停止振荡。

从附图可以看出，当工作频率f增加到一定值时，β值开始下降。当工作频率大于fβ时，β值与频率成反比，这时频率每升高1倍，其β值就是原值的，因此管子的工作频率f与对应的放大系数β乘积是一个不变的常数，这个常数就是管子的特征频率，即f×β=ft。根据这个关系式，我们就可以间接测量管子的特征频率fT.比如在一个具体的振荡电路中，其振荡频率一般是知道的，再测出该管在该频率下的β值，由fT=f×β就可以计算出该管的fT值。目前不少晶体管fT测试仪就是根据这个方法测出fT值的。

不难看出：对于同一管子而言，fm>fT>fα>fβ。